4 W. D. Harkins, D. M. Gans. Phys. Rev., 1934, 46, 397.
5 См. примечание 3.
6 T. Bierge, С. H. Westcott. Proc. Roy. Soc., 1935, A150, 709; P. B. Moon, J. R. Tilman. Nature, 1935, 135, 904; L. Szilard. Nature, 1935, 136, 849, 950; E. Fermi, E. Amaldi. Ricerca Scietifica, 1935, 6A, 544; O. Frisch, G. Placzek. Nature, 1936, 137, 357.
Эти затруднения одночастичной модели и продолжавшееся накопление экспериментальных данных о ядерных реакциях привели к коренному пересмотру представлений о взаимодействии ядерных частиц с ядрами: в 1936 г. в указанном докладе Копенгагенской академии Н. Бор выдвинул концепцию составного ядра — сравнительно долгоживущего многочастичного состояния, образующегося при попадании налетающей частицы в ядро-мишень. В основе этой концепции лежало представление о ядре как системе многих частиц, сильно взаимодействующих друг с другом. Время жизни составного ядра весьма велико по сравнению со временем пролета частицы через ядро. На основе этой концепции Бор формулирует общую теорию ядерных реакций. Он вводит предположение о том, что ядерная реакция протекает в две стадии: 1) образование составного ядра в результате захвата падающей частицы ядром и 2) распад составного ядра. При этом делается предположение о независимости распада составного ядра от способа его образования. В докладе Бор указывает на некоторые ограничения применимости предположения о независимости и всей концепции составного ядра.
Такая концепция позволяла объяснить основные эмпирические факты о взаимодействии медленных нейтронов с ядром, а также о ядерных реакциях под действием заряженных частиц и -квантов.
Выдвинутая Бором картина ядерных реакций оказала глубокое влияние на теоретический анализ ядерных реакций. Количественным воплощением этих идей Бора явились статистическая теория ядерных реакций и так называемая модель испарения, предложенная Я. И. Френкелем 1 Концепции составного ядра и описанию реакций, как идущих в две стадии, не противоречит резонансная формула Брейта—Вигнера, предложенная практически одновременно с этим докладом Бора и независимо от него 2. Эта формула хорошо представляет ход сечений вблизи резонансов для случая одного изолированного уровня. Обобщение этой формулы на случай произвольного числа резонансных уровней дали Бете и Плачек 3.
1 Я. И. Френкель. Phys. Z. d. Sowjetunion, 1936, 9, 533.
2 G. Breit, Е. Wigner. Phys. Rev., 1936, 49, 519.
3 H. Bethe, G. Placzek. Phys. Rev. 1937, 51, 450.
Последующее развитие ядерной физики и продвижение в область более высоких энергий, приведшее к накоплению обширного эмпирического материала, привело к уточнению первоначальной упроченной боровской картины ядерных реакций, установлению области применимости сделанных в ней предположений.
46 Законы сохранения в квантовой теории [64]
Заметка является послесловием к статье сотрудника копенгагенского Института теоретической физики возглавлявшегося Бором, Я. К. Якобсена «Корреляция между рассеянием и отдачей в эффекте Комптона» 4. Она содержит результаты выполненных в институте опытов по корреляции электронов отдачи и рассеянных квантов -излучения. Проведение этих опытов было вызвано работой Шенкленда 5, утверждавшего, что для фотонов высокой энергии опыты дают результаты, противоречащие теории Комптона и Дебая, основанной на допущении справедливости законов сохранения энергии и количества движения.
4 J. C. Jасоbsen. Nature, 1936, 138, 25.
5 R. S. Shankland. Phys. Rev., 1936, 49, 8.