Уже в годы, предшествовавшие установлению ядерной модели атома, вопрос о
перенесении открытия Планка на проблемы строения атома обсуждался
с разных сторон и навёл на мысль о приближённых соотношениях между
атомными константами. Однако прежние атомные модели, которые
конструировались с точки зрения механической устойчивости, очевидно,
были непригодны для удовлетворительной интерпретации специфических
свойств элементов, и, поскольку эти модели сами по себе были
полностью определены в отношении размеров и частот, введение кванта
действия не означало решающего улучшения в этом смысле. Открытие
Резерфорда совершенно изменило ситуацию. В самом деле, очевидная
недостаточность простых механических идей для интерпретации атомной
стабильности не только делала неизбежным радикальный отход от
классических принципов, но в то же время оставляла достаточную
свободу для использования того руководящего принципа,
который выдвигался прямым доказательством физических и
химических свойств элементов. Подходящую основу для
использования этого обоснования я нашёл в двух простых
«постулатах». Согласно первому из них, любое
определённое изменение состояния какого-либо атома должно
рассматриваться как элементарный процесс, заключающийся в полном
переходе атома из одного из своих так называемых
стационарных состояний
в другое. С одной стороны, этот постулат представляет собой не
больше, чем явную формулировку замечательной стабильности атомной
структуры, вскрытой общими химическими фактами. С другой стороны, на
него непосредственно указывало существование кванта действия. Идея
элементарного характера процессов перехода
не только связана непосредственно с существенной неделимостью кванта, но
и позволяет сразу же использовать известное соотношение Планка между
энергией и частотой отдельного процесса излучения как основы для
простой интерпретации фундаментального закона спектров, так
называемого комбинационного принципа. Этот принцип,
установленный в замечательных исследованиях Бальмера, Ридберга и
Ритца, утверждает, что частота какой-либо спектральной линии
может быть записана как разность двух термов, принадлежащих к системе
термов, которая является характеристикой рассматриваемого спектра.
Допуская, что эти термы, умноженные на квант действия, численно
равны энергиям стационарных состояний атома, мы в самом деле видим,
что комбинационный принцип эквивалентен второму постулату; согласно
последнему, излучение, испущенное или поглощённое во время процесса
перехода, является существенно монохроматическим
и обладает частотой, равной разности энергий двух состояний,
делённой на постоянную Планка.
