Однако в прямой связи с формулировкой этих постулатов можно было сделать
первый шаг в направлении реализации упомянутой выше программы —
интерпретировать специфические свойства химических элементов и
их взаимоотношения на основе ядерной модели атома. Исходный
пункт такой интерпретации был дан благодаря исключительной простоте
спектра водорода.
Согласно известной формуле Бальмера, этот спектр может быть
получен из одной последовательности термов, каждый из которых
равен постоянной, делённой на квадрат некоторого целого числа,
так называемого номера терма. Итак, в соответствии с толкованием
комбинационного принципа можно считать, что каждый спектральный
терм, умноженный на постоянную Планка, представляет собой, для
соответствующего стационарного состояния атома, работу, необходимую
для удаления электрона на бесконечное расстояние от протона. Таким
образом, система термов водорода даёт ценную информацию об
образовании атома путём связывания электрона с протоном
через ступенчатый процесс. Согласно идеям обычной механики,
ступени в этом процессе связывания должны были бы изображаться
последовательностью электронных орбит, большие оси которых и частоты
обращения по которым пропорциональны соответственно квадрату и
обратному кубу номера терма в соответствии с законами Кеплера.
Полученные таким образом значения размеров орбиты и частоты в
нормальном состоянии, с номером терма 1, действительно имеют тот же
порядок величины, что и полученные из классической интерпретации
механических и оптических свойств газов значения диаметров атомов и
частот. Тем не менее, поскольку эта интерпретация находится в
противоречии с представлениями рассматриваемой атомной стабильности,
такое сравнение, конечно, может иметь только приближённый характер.
Количественная связь между механической картиной стационарных состояний и
действительными свойствами атома водорода существует благодаря
тому обстоятельству, что относительные разности между
последовательными значениями размеров орбит и частот стремятся к
нулю с возрастанием номера терма. В самом деле, мы видим здесь,
как идея обычной механики о непрерывном изменении орбитальных
характеристик выступает как предельный случай; мы будем ожидать,
что общие понятия электродинамики будут постепенно приобретать полное
оправдание в этом пределе, поскольку можно пренебречь
элементарным характером индивидуальных процессов перехода. Из
этих так называемых
соображений соответствия
следует, что излучение, испущенное во время предельных стадий процесса
связывания, может быть количественно описано на основе классических
идей. В частности, спектральные частоты, вычисленные из
возможных процессов перехода на базе обсуждаемых постулатов,
должны на этих стадиях иметь тенденцию к совпадению с частотами
гармонических компонент, с помощью которых может
быть проанализировано в рамках классической теории излучение
движущегося по орбите электрона. Однако простое вычисление
показывает, что это условие эквивалентно существованию
определённого соотношения, выражающего константу в формуле
Бальмера через заряд и массу электрона и постоянную Планка. Это
соотношение было убедительно подкреплено имевшимися тогда
эмпирическими значениями этих величии и было полностью
подтверждено точными измерениями Милликена, как это описано,
например, в его Фарадеевской лекции 1924 г.
