и принять их одинаковыми для всех составных частей. Таким образом, в результате соударения все составные части пробного тела получают хотя и недоступные контролю, но почти в точности одинаковые смещения (их можно считать одинаковыми со сколь угодно большой точностью). Порядок величины x этих смещений удовлетворяет соотношению (30), где |v''x — v'x | можно считать равным общему изменению скорости всей системы составных частей пробного тела. Как и раньше, мы будем считать x весьма малым по сравнению с ct На основании (33) и (34) мы получим тогда для произведения x на неопределённость в полном импульсе пробного тела приближённое выражение
p
x
x
~
t·
n
h'
-
n
h''
.
(35)
Стоящие здесь в скобках величины представляют как раз полные энергии обоих световых пучков: пучка, падающего на пробное тело, и пучка, отражённого от него. Энергия последнего может быть измерена с любой точностью, хотя бы путём спектрального анализа отражённого излучения. Для падающего же пучка подобный анализ был бы, очевидно, несовместимым с условиями опыта. Полная энергия этого излучения могла бы быть, однако, измерена с неточностью, связанной с t соотношением дополнительности (27). Для этого было бы достаточным чисто механическое приспособление, при помощи которого рассматриваемый пучок мог бы быть выделен из некоторого общего поля излучения, такого, что его энергия могла бы быть измерена с любой желаемой точностью (например, путём спектрального анализа) до и после выделения пучка. Таким образом, соотношение (35) совпадает с обычным соотношением неопределённости (16). Заметим ещё, что доказательство такого совпадения существенным образом связано с тем, что описанное устройство даёт только полный импульс пробного тела, но не импульсы составляющих его частей.
То обстоятельство, что применяемая при необходимых для нашей цели измерениях импульса система пробных тел испытывает общее смещение, важно не только для вычисления сопровождающего эти измерения поля, порождаемого пробными телами, но ещё и в другом отношении. Оно даёт нам возможность ставить опыт так, чтобы за исключением коротких промежутков времени, потребных для измерения импульса, всё остальное время все используемые для измерения поля пробные тела могли рассматриваться как неподвижные. (Это вносит в вычисления поля большие упрощения.) Чтобы достигнуть этого, мы можем сразу после каждого измерения импульса, т. е. практически ещё в пределах интервала t, сообщить при помощи надлежащего приспособления системе пробных тел второй, противоположный толчок, который уничтожил бы то изменение скорости, какое произошло от первого толчка. Это можно сделать для каждого входящего в систему тела с точностью, обратно пропорциональной его массе (т.е. практически с любой точностью), притом так, что знание полного импульса пробного тела не утрачивается. Однако промежуток времени между двумя толчками не может быть определён с допуском, меньшим, чем t. Поэтому пробное тело не возвращается в результате второго толчка в свое первоначальное положение; как этого требует принцип неопределённости, оно займёт новое, смещенное па величину x положение, где и перейдёт с данной степенью точности в состояние покоя.